Авторы: (1) Гопал Ядав, факультет физики Индийского технологического института и Математического института Ченнаи. Таблица ссылок Аннотация и введение Краткий обзор клиновой голографии Возникающая мультивселенная из голографии Веджа Приложение к информационному парадоксу Заявление к Дедушке Парадоксу Заключение Благодарности и ссылки Абстрактный В этой статье мы предлагаем модель, основанную на клиновой голографии, которая может описать мультивселенную. В клиновой голографии мы рассматриваем две гравитационные ванны, одна из которых имеет сильную гравитацию, а другая — слабую. Для описания мультивселенной мы рассматриваем 2n бран Карча-Рэндалла и предполагаем, что на этих бранах локализованы различные d-мерные вселенные. Эти браны встроены в (d + 1)-мерное пространство-время. Модель полезна для получения кривой Пейджа черных дыр с несколькими горизонтами и для разрешения «парадокса дедушки». Мы явно получаем кривые Пейджа вечных черных дыр AdS для мультивселенной n = 2 и черной дыры Шварцшильда-де-Ситтера с двумя горизонтами. 1. Введение В последнее время двойная голографическая установка привлекла внимание многих исследователей к изучению информационного парадокса [1]. Вариантом разрешения информационного парадокса является получение кривой Пейджа [2]. Гипотеза AdS/CFT утверждает, что объемная гравитация двойственна квантовой теории поля на границе AdS [3]. Двойная голографическая установка представляет собой расширенную версию, в которой рассматриваются две копии AdS/BCFT-подобных систем [4–25]. Идея началась с модели Карча-Рэндалла, в которой граница AdS отсекается браной Карча-Рэндалла [26, 27]. Давайте обсудим три эквивалентных описания двойной голографической установки, которая используется для получения кривой Пейджа. • BCFT живет на d-мерной границе пространства-времени AdS. BCFT имеет (d - 1)-мерную границу, известную как дефект. • Гравитация на d-мерной бране Карча-Рэндалла связана с BCFT на дефекте посредством прозрачного граничного условия. • d-мерная BCFT имеет двойную гравитацию, которая является гравитацией Эйнштейна на AdSd+1. В этой схеме брана Карча-Рэндалла содержит черную дыру, излучение Хокинга которой собирается ванной BCFT. На ванне BCFT можно определить область излучения, а энтропию запутывания излучения Хокинга можно получить, используя квазиклассическую формулу во втором описании [28]. Преимущество двойной голографической установки состоит в том, что мы можем очень легко вычислить энтропию запутанности, используя классическую формулу Рю-Такаянаги [29] в третьем описании. В такой установке существуют два типа экстремальных поверхностей: поверхность Хартмана-Малдасены [30], которая начинается от дефекта, пересекает горизонт черной дыры и идет к своему двойному партнеру по термополю; при этом объем моста Эйнштейна-Розена увеличивается. Другая экстремальная поверхность — это островная поверхность, которая начинается в BCFT и заканчивается на бране Карча-Рэндалла. Оказывается, что первоначально энтропия запутанности поверхности Хартмана-Малдасены доминирует, а после времени Пейджа берет верх островная поверхность, и, следовательно, получается кривая Пейджа. Проблема с этой установкой заключается в том, что гравитация становится массивной на бране Карча-Рэндалла, что не является физическим [31–34]. См. [5, 23, 35, 36] для расчета кривой Пейджа с безмассовой гравитацией на бране Карча-Рэндалла. Безмассовая гравитация на бране Карча-Рэндалла в [35] возникает из-за включения в нее члена Двали-Габададзе-Поррати [37]. В [23] мы явно показали, что нормируемая волновая функция гравитона требует безмассового гравитона. Другая причина заключается в том, что мы реализовали граничное условие Дирихле для волновой функции гравитона на горизонте черной дыры, которое квантовало массу гравитона и позволило создать безмассовый гравитон. Далее, натяжение браны Карча-Рэндалла (в нашем случае это была растекающаяся гиперповерхность) обратно пропорционально горизонту черной дыры и мы получили потенциал типа «вулкана», следовательно, можно локализовать безмассовую гравитацию на бране Карча-Рэндалла. брана. Несмотря на безмассовую гравитацию на бране Карча-Рэндалла, мы имели сравнимую энтропию запутанности, исходящую от поверхности Хартмана-Малдасены и островов. Поэтому мы получили кривую Пейджа вечной нейтральной черной дыры нисходящим подходом. В [36] авторы наложили граничные условия Дирихле на гравитирующие браны в клиновой голографии, где получили кривую Пейджа даже в присутствии безмассовой гравитации. Существование островов с безмассовой гравитацией присутствовало в [5] благодаря геометрическому построению критической модели Рэндалла-Сундрума II. Информационный парадокс черных дыр плоского пространства обсуждался в работах [38–40] [1], где определяются подобласти на голографическом экране для вычисления энтропии голографической запутанности. Установка, в которой ванна также является гравитирующей, известна как «клиновая голография» [41, 42, 48]. См. работы по квантовой запутанности, сложности и отрицательности запутанности в пространстве де-Ситтера [2] в [43–46]. В клиновой голографии мы рассматриваем две браны Карча-Рэндалла Q1 и Q2 напряжений T1 и T2 такие, что T1 < T2. В этой схеме Q2 содержит черную дыру, излучение Хокинга которой собирается Q1. Литературу по клиновой голографии можно найти в [47–50]. Нетрудно получить кривую Пейджа для черных дыр с одним горизонтом. В этой статье мы решаем следующие вопросы: мы строим мультивселенную, используя идею клиновой голографии, и используем эту установку, чтобы получить кривую Пейджа черных дыр с множественными горизонтами из клиновой голографии. Мультивселенная в этой статье будет построена путем локализации гравитации Эйнштейна на различных бранах КарчРэндалла. Эти браны будут встроены в одно более высокое измерение. Кроме того, мы предполагаем, что можно путешествовать между разными вселенными, поскольку все они общаются друг с другом. Мы подозреваем, что в этой ситуации можно разрешить «парадокс дедушки». Статья организована следующим образом. В разделе 2 мы кратко рассмотрим клиновую голографию. В разделе 3 мы обсуждаем существование мультивселенной в бранном мире Карча-Рэндалла с геометрией анти-деситтеровской и деситтеровской, а также проблемы, возникающие при смешивании деситтеровских и антидеситтеровских пространств-временей в подразделах 3.1, 3.2 и 3.3. В разделах 4 мы обсуждаем применение мультивселенной к информационному парадоксу, где мы получили кривую Пейджа вечных черных дыр AdS для мультивселенной n = 2 в 4.1 и кривую Пейджа черной дыры Шварцшильда-де-Ситтера в 4.2 через 4.2.1 и 4.2. .2. Раздел 5 посвящен применению этой модели к парадоксу дедушки. Наконец, мы обсудим наши результаты в разделе 6. [1] Мы благодарим К. Кришнана за указание нам на эти интересные статьи. [2] Мы благодарим С. Чоудхури за то, что он обратил наше внимание на свои работы. Этот документ под лицензией CC 4.0. доступен на arxiv

Этот звук создан на языке оригинала истории!

Слишком долго; Читать

Making security fun one episode at a time

Мультивселенная в мире мозгов Карча-Рэндалла

Слишком долго; Читать

Multiverse Theory: as real as the movies make it out to be

About Author

БИРКИ

Languages

ЭТА СТАТЬЯ БЫЛА ПРЕДСТАВЛЕНА В...

Мультивселенная в мире мозгов Карча-Рэндалла

Слишком долго; Читать

Multiverse Theory: as real as the movies make it out to be

About Author

БИРКИ

Languages

ЭТА СТАТЬЯ БЫЛА ПРЕДСТАВЛЕНА В...

ПОХОЖИЕ ИСТОРИИ